量子流態差異生成與拓撲重編織的數值實驗驗證

從對稱選模、通道分解、幾何門檻與譜可達域到動態類型支撐

Numerical Validation of Quantum-Flow State Differentiation and Topological Reweaving

From Symmetry Selection, Channel Decomposition, Geometric Thresholds, and Spectral Accessibility to Dynamic Type Support

作者：Neo.K（許筌崴）with Aletheia（GPT）
機構：EveMissLab／一言諾科技有限公司
文件編號：EML-PHYS-EXP-2026-QFSDR-v1.0
版本：v1.0
日期：2026 年 7 月 13 日
性質：公開數據再分析＋獨立 Gross–Pitaevskii 數值實驗＋模型比較與證據審計
理論層級：中層有效量子流理論驗證；不是實驗室新測量；不是完成的物理萬物理論

摘要

本文對「量子流態差異生成—拓撲重編織」研究綱領進行系統性數值實驗驗證。研究整合一組公開二維環形 Bose–Einstein condensate 資料再分析、二維 Gross–Pitaevskii 隨機相位與渦旋對集合模擬、三維反平行渦線重連、十七組初始振幅掃描、八組線模掃描、四組網格收斂測試、四十八組振幅—模態網格，以及後續的型別安全與動態有效支撐模型比較。

本文測試的核心問題不是「能否用更多變量描述量子流」，而是：

總能量是否足以決定量子流態、缺陷拓撲與未來演化；
外部對稱、非線性、幾何振幅與完整線模譜是否共同控制缺陷可達性；
二維投影事件是否等同三維拓撲事件；
拓撲事件與能量診斷是否具有相同的數值收斂性；
多圖冊、型別安全與動態按需支撐是否改善樣本外預測、成本與錯誤控制。

主要結果如下。

第一，公開環形 BEC 資料顯示六重旋轉驅動產生近似：

\Delta l\approx6

的角模階梯，且後期高模／低模 RMS 比由約 $0.642$ 增至 $1.042$ 。這支持「外部對稱選擇允許模態耦合」，但不證明高模必然先於缺陷形成。

第二，在二維集合模擬中，不可壓縮分率 $f_i>0.01$ 平均先於首次渦旋檢出：

0.085\pm0.033

個時間單位；十九個種子嚴格提前，二十個種子均不晚於首次渦旋。但門檻提高後前兆顯著減弱，故它只能作弱前兆座標。更強的反例是：兩個初態具有幾乎相同總流動能：

D_0\approx69.315656,

卻分別具有 $0$ 與 $16$ 個渦旋，且通道比完全不同。因此：

\boxed{ D_0\text{ 相同} \not\Rightarrow \text{流態、拓撲與未來相同}. }

第三，在三維反平行渦線模擬中，彎曲組於：

t_R\approx4.70

出現重連代理事件；最大平滑曲率於 $t\approx4.10$ 達峰，約提前 $0.60$ 。直線對照在相同窗口內無事件。事件附近高波數密度功率增加，但高波數壓縮動能未同步增加，直接否定簡單的單向：

E_i\to E_c

敘事。較準確的結果是：重連造成局域、短時且尺度依賴的振幅—密度與壓縮頻譜重排。

第四，十七組振幅掃描在有限窗口 $t\le8$ 中得到：

1.25<A_c\le1.30.

十二個事件組的初始振幅與重連時刻完全單調負相關；強重連組的距離標度中位數為：

\alpha=0.499,

與平方根漸近律相容。事件附近高 Kelvin 線模相對事件前的平均比值為 $1.549$ ，但事件後只有 $5/12$ 組持續增加，故不支持必然、立即且單調的 Kelvin 級聯。

第五，在固定振幅與最小初始距離下，只改變線模 $m=1,\ldots,8$ ，事件只出現在：

m\in\{1,5,6,7,8\}.

初始能量隨 $m$ 單調增加，事件時刻卻不單調； $m=4$ 與 $m=6$ 的最大曲率近似相等，但前者無事件、後者於 $t\approx4.2$ 發生事件。事件後的三維圖拓撲又隨初始線模分化。因此，總能量與單一曲率都不是充分狀態量，完整幾何譜與模式可達性必須保留。

第六，三維圖事件與單一切片事件不等價。固定模態掃描中同時存在切片假陽性與假陰性；四十八組受限初態網格中，廉價 $xy$ 投影的敏感度為 $1.000$ 、特異度為 $0.941$ ，說明投影可靠度依賴初態族與事件定義。投影可以是高效率篩選器，但不能成為三維拓撲證明。

第七，網格收斂顯示拓撲事件時刻在 $N\ge48$ 後穩定於 $4.7$ ，但初始絕對能量從 $N=48$ 到 $64$ 仍增加約 $16.13\%$ 。因此：

\boxed{ \text{事件時刻近似收斂} \centernot\Rightarrow \text{所有物理診斷均已收斂}. }

第八，四十八組三維案例中有十四組發生持續三維拓撲事件。嚴格雙軸留出驗證中，三變量最小幾何支撐：

\{A,\kappa_0,L_{\mathrm{line}}\}

得到 ROC AUC $0.916$ ，優於二十三變量全量壓平的 $0.884$ 。動態兩階段支撐只在幾何模型不確定時啟用早期頻譜圖冊，以平均 $7.875$ 個特徵保持 AUC $0.916$ ，Brier 降至 $0.112$ ，並相較固定十二特徵模型減少 $34.38\%$ 的平均特徵成本。

綜合結果支持一個中層有效理論：

\boxed{ \text{對稱與邊界} +\text{通道種類} +\text{三維幾何譜} +\text{累積模態可達性} +\text{非線性集中} \Rightarrow \text{缺陷與拓撲重編織的條件性生成}. }

但本文不支持總能量決定論、單一曲率決定論、單向不可壓縮—可壓縮能路由、切片事件等同三維拓撲、更多圖冊必然更準，或第一版編織代理已充分驗證等強主張。

關鍵詞：Gross–Pitaevskii 方程、量子渦旋、渦線重連、幾何譜、拓撲圖、Kelvin 波、模式選擇、數值收斂、動態類型支撐

1. 研究定位

1.1 本文的「實驗」是什麼？

本文包含兩類證據：

公開數據再分析：對已公開的二維環形 GPE 圖像與模態資料進行高解析度數位化；
獨立數值實驗：使用無因次 Gross–Pitaevskii 方程進行二維與三維機制壓力測試。

本文沒有產生新的實驗室冷原子測量，因此所有「實驗」均應理解為：

\boxed{ \text{公開資料實證分析＋可重現數值實驗}. }

1.2 理論層級

本文驗證的是中層有效物理鏈：

\Psi \to \text{相位／振幅與流動通道} \to \text{幾何譜與模式可達} \to \text{局域集中} \to \text{缺陷與拓撲事件}.

本文不驗證：

WT 是宇宙字面本體；
前頻率生成已被物理證實；
標準模型或重力已由此導出；
Born 規則、洛侖茲對稱或規範群來源已完成。

因此，本研究的準確定位是：

\boxed{ \text{量子流與拓撲缺陷的條件性生成理論驗證}. }

2. 待驗證命題

本文將理論拆成八個可被數據否定的命題。

H1：總量不充分命題

D_0\text{ 相同} \not\Rightarrow \text{狀態與未來相同}.

H2：對稱選模命題

外部驅動與背景幾何選擇可耦合模式：

\mathcal S_{\mathrm{ext}} \Rightarrow_{ \mathrm{selection}} \{m\}_{\mathrm{allowed}}.

H3：幾何門檻命題

在固定方程、邊界與觀測窗內，缺陷重連具有有限的幾何可達門檻。

H4：譜可達命題

事件可達性依賴完整初始線模與其累積增益，而不只依賴能量或最大曲率。

H5：事件層級分離命題

\mathfrak E_{\mathrm{projection}} \not\equiv \mathfrak E_{\mathrm{3D\ topology}}.

H6：診斷收斂分離命題

不同可觀測量可以具有不同收斂速度。

H7：最小充分圖冊命題

在樣本外預測中，增加圖冊不保證提高性能；最小充分支撐可能優於全量壓平。

H8：動態有效支撐命題

不確定案例按需啟用額外圖冊，可以在維持預測力時降低平均成本與校準誤差。

3. 模型與方法

3.1 Gross–Pitaevskii 方程

獨立模擬主要使用：

i\partial_t\Psi = -\frac12\nabla^2\Psi + \frac12\left(|\Psi|^2-1\right)\Psi.

二維集合模擬的一組實作使用：

i\partial_t\psi = -\frac12\nabla^2\psi + \left(|\psi|^2-1\right)\psi.

係數差異屬無因次化與實作設定差異，因此跨輪比較聚焦於結構與相對量，不把絕對時間或能量直接視為普遍常數。

3.2 數值方法

主要使用：

週期邊界；
Strang split-step Fourier；
二維相位繞數缺陷偵測；
三維面元繞數轉對偶格渦線圖；
Helmholtz 可壓縮／不可壓縮分解；
平滑渦線幾何與 Fourier 線模分析；
分組或雙軸樣本外驗證。

3.3 三維渦線圖

在 $xy$ 、 $yz$ 、 $zx$ 面元上計算非零相位繞數，建立對偶格圖：

\mathcal V_\Psi=(V_\Psi,E_\Psi).

拓撲代理量：

\beta_0=\text{連通分量數},

\beta_1=|E_\Psi|-|V_\Psi|+\beta_0.

初始兩條週期渦線通常為：

(\beta_0,\beta_1)=(2,2).

四十八組網格實驗要求該對相對初態改變，且至少持續兩個相鄰診斷時刻，才定義為持續三維拓撲事件。

3.4 實驗序列

階段	資料／模擬	主要變量	核心問題
I	公開二維環形 BEC 圖像	六重驅動、角模	對稱是否選模
II	二維 SRP 與渦旋對，20 種子	$E_c,E_i,r_1,N_v$	總量是否充分、是否有弱前兆
III	三維反平行渦線＋直線對照	曲率、最小距離、頻譜	幾何是否進入重連條件
IV	17 組振幅掃描	$A,t_R,\alpha,R_K$	門檻、標度與 Kelvin 模
V	$m=1,\ldots,8$ 線模掃描	能量、曲率、圖拓撲	完整幾何譜是否必要
VI	48 組 $A\times m$ 網格	持續事件、早期代理	樣本外預測與最小圖冊
VII	型別安全與動態支撐再分析	成本、AUC、Brier、Limbo	如何避免壓平與過度圖冊化

4. 結果一：外部對稱選擇模態路由

公開環形 GPE 資料的旋轉擾動具有：

n_\theta=6.

四組徑向模的高振幅角模間距為：

5.66,\quad5.96,\quad6.00,\quad5.68,

且線性擬合：

R^2>0.99996.

因此：

\boxed{ \Delta l\approx6 }

與驅動對稱直接相容。

圖 1：六重驅動選擇的角模階梯

後期高模／低模 RMS 比由約 $0.642$ 增至 $1.042$ ，顯示受迫低模之後出現細尺度化。然而公開資料不足以判定高模增長是否嚴格先於渦旋核化。

判決：H2 得到支持；「高模必為普遍時間前兆」未得到支持。

5. 結果二：總能量不足與不可壓縮弱前兆

5.1 SRP 集合前兆

二十個隨機相位初態均由：

N_v(0)=0

開始。首次渦旋時間：

t_v=0.335\pm0.038.

不可壓縮分率首次越過：

f_i=0.01

時，平均提前：

\Delta t=0.085\pm0.033.

其中十九次嚴格早於首次渦旋，二十次均不晚於首次渦旋。但門檻提高到 $0.02$ 後，平均提前只剩 $0.0287$ ，且兩個種子在渦旋後才越過門檻。

因此：

\boxed{ r_1\text{ 是門檻敏感的弱前兆，不是充分核化判準。} }

5.2 相同總能量，不同拓撲

構造兩個總流動能近似相同的初態：

初態	$D_0$	$r_1$	初始渦旋數
SRP	$69.315656$	$\approx0$	$0$
渦旋對	$69.315656$	$4.3544$	$16$

至 $t=3$ ，兩者仍保持不同拓撲。

圖 2：相同總能量對應不同缺陷狀態

判決：H1 得到直接支持。

5.3 二維不能替代三維

二維渦旋對集合未穩定重現三維渦環基準中的單一路由。這否定：

\text{預存渦旋} \Rightarrow E_i>E_c \Rightarrow E_c\text{ 必然增加}.

能量路由必須依賴：

F(\text{維度},\text{缺陷幾何},\text{重連機制},\text{邊界},\text{初始譜}).

6. 結果三：三維幾何是重連生成變量

三維初態為：

y_\pm(z) = \pm\frac d2 \mp A\cos\left(\frac{2\pi z}{L}\right),

其中：

d=6,\qquad A=1.5,\qquad L=32.

彎曲組重連代理：

t_R\approx4.70,

最大平滑曲率：

\kappa_{\max}\approx0.2590

於：

t\approx4.10

出現，領先約 $0.60$ 。直線對照在 $t\le6$ 內無相同事件。

總能量相對漂移約 $10^{-4}$ ，所以事件不是大規模數值能量流失造成。

事件附近高波數密度功率分別增加約：

8.56\%,\quad4.28\%,\quad6.48\%,

但高波數壓縮動能變化約為：

-2.23\%,\quad-3.25\%,\quad-0.06\%.

因此：

\boxed{ \text{振幅／密度細尺度化} \not\equiv \text{高波數壓縮動能增加}. }

判決：幾何—通道耦合得到支持；簡單 $E_i\to E_c$ 被否定。

7. 結果四：幾何門檻、事件時刻與 Kelvin 窗口

十七組振幅：

A\in\{0,0.5,0.75,1.0,1.25,1.30,\ldots,2.00\}

在 $t\le8$ 中得到有限窗口門檻：

\boxed{1.25<A_c\le1.30.}

十二個事件組中：

\rho_{\mathrm{Spearman}}=-1.000,

r_{\mathrm{Pearson}}=-0.974.

圖 3：初始振幅與事件時刻

強重連組 $A\ge1.50$ 的距離擬合：

\delta(t)=B(t_0-t)^\alpha

得到：

\bar\alpha=0.522\pm0.105,

\operatorname{median}(\alpha)=0.499.

因此平方根標度只在遠離門檻的有效漸近區得到支持。

事件附近 Kelvin 高線模比例：

\left\langle \frac{R_K(t_R)}{R_K(t_R-0.3)} \right\rangle =1.549.

十二組均高於初態，十一組高於事件前；但事件後只有五組繼續上升。

判決：H3 得到支持；持續 Kelvin 級聯尚未得到支持。

8. 結果五：完整線模譜決定可達拓撲

固定：

A=1.5,\qquad d=6,\qquad\delta_{\min}(0)=3,

掃描：

m=1,\ldots,8.

事件只出現在：

\{1,5,6,7,8\}.

最快事件為：

m=6,\qquad t_R=4.20,\qquad\lambda/d=0.889.

圖 4：線模與三維圖事件時刻

能量隨 $m$ 單調增加，但事件時刻不單調：

E_0\uparrow \not\Rightarrow t_R\downarrow.

$m=4$ 與 $m=6$ 的最大曲率相近：

\kappa_4\approx0.251, \qquad \kappa_6\approx0.249,

但 $m=4$ 無事件、 $m=6$ 有事件。

事件後圖拓撲為：

$m=1$ ： $(2,2)\to(1,1)$ ；
$m=5$ ： $(2,2)\to(3,3)$ ；
$m=6$ ： $(2,2)\to(6,6)$ ；
$m=7$ ： $(2,2)\to(7,7)$ ；
$m=8$ ： $(2,2)\to(8,8)$ 。

因此初始模態不只影響事件時間，也影響事件後可達拓撲。

判決：H4 得到支持；單一能量與單一曲率充分性被否定。

9. 結果六：投影事件與三維拓撲事件分離

固定模態掃描中：

$m=2$ 出現切片假陽性；
$m=7$ 被切片完全漏掉；
附加距離條件又漏掉 $m=6,8$ 。

所以：

\boxed{ \mathfrak E_{\mathrm{slice}} \not\equiv \mathfrak E_{\mathrm{3D\ graph}}. }

但在四十八組受限初態族中，廉價 $xy$ 投影篩選得到：

真陽性 $14$ ；
假陽性 $2$ ；
假陰性 $0$ ；
真陰性 $32$ 。

即：

\operatorname{Sensitivity}=1.000,

\operatorname{Specificity}=0.941.

這表明投影不是普遍無效，而是可靠度依賴物理族、投影方向與判準。

正確策略是：

\boxed{ \text{廉價投影高召回篩選} \to \text{昂貴三維圖確認}. }

在該受限資料族中，昂貴三維分析量可由 $48$ 次降為 $16$ 次，節省 $66.67\%$ 。

判決：H5 得到支持。

10. 結果七：不同診斷量具有不同收斂速度

固定 $m=1$ 、 $A=1.5$ ，網格：

N=40,48,56,64.

圖事件時刻為：

4.6,\quad4.7,\quad4.7,\quad4.7.

全範圍差約 $2.14\%$ ，從 $N=48$ 起在 $0.1$ 時間解析度內一致。

但初始絕對能量從 $N=40$ 到 $64$ 增加約 $26.31\%$ ；從 $N=48$ 到 $64$ 仍增加約 $16.13\%$ 。

因此：

\boxed{ \operatorname{Converged}(t_R) \not\Rightarrow \operatorname{Converged}(E). }

多解析度擴展中， $A=1.5,m=6$ 在 $N=32,40,48$ 得到事件標記：

0,0,1,

應標記為事件存在性未決； $A=1.6,m=7$ 三個解析度都發生事件，但事件時間跨度為 $3.0$ ，故存在性較穩定、時刻仍模糊。

判決：H6 得到支持。

11. 結果八：四十八組網格與樣本外模型

設定：

A\in\{0.8,1.0,1.2,1.4,1.6,1.8\},

m\in\{1,\ldots,8\}.

共有：

14/48

組發生持續三維拓撲事件。

圖 5：振幅—模態事件時刻網格

事件率隨振幅提高，但仍具有明顯模式選擇； $m=2,4$ 在所有振幅中均無事件，而 $m=7$ 在 $A=1.4$ 已可發生事件。

11.1 第一版編織代理失敗

第一版：

(G^\ast,R^\ast,D^\ast)

三代理的分組 AUC 只有 $0.646$ ，低於總能量的 $0.712$ 。因此第一版編織可達操作化被否定。

11.2 最小幾何優於全量壓平

嚴格雙軸留出中：

模型	特徵數	ROC AUC	Brier
最小幾何	$3$	$0.916$	$0.121$
全量壓平	$23$	$0.884$	$0.129$
型別晚期融合	$3$ 個圖冊輸出	$0.845$	$0.144$
總能量	$1$	$0.685$	$0.210$

所以：

\boxed{ \{A,\kappa_0,L_{\mathrm{line}}\} }

是當前資料的最小高效支撐。

判決：H7 得到支持；「更多圖冊必然更準」被否定。

12. 結果九：動態有效支撐

第一階段使用最小幾何 $M$ 。只有當：

0.10<p_M<0.90

時才啟用九個早期頻譜／探針特徵 $S$ 。

候選動態政策：

\operatorname{AUC}=0.916,

\operatorname{Brier}=0.112,

\operatorname{BalancedAccuracy}=0.855,

\bar k_{\mathrm{eff}}=7.875.

相較固定 $MS$ ：

平均少用 $34.38\%$ 特徵；
AUC 由 $0.910$ 提高到 $0.916$ ；
Brier 由 $0.114$ 降至 $0.112$ 。

相較二十三特徵全量模型，平均成本降低 $65.76\%$ 。

圖 6：動態支撐的預測—成本帕雷特前沿

12.1 風險元分類

使用最小幾何與獨立頻譜模型的同意程度建立：

元類型	案例數	強迫幾何模型錯誤率
Precise	$27$	$7.4\%$
Fuzzy	$15$	$20.0\%$
Limbo	$6$	$50.0\%$

圖 7：分類元類型與錯誤風險

若暫不回答 Limbo，覆蓋率為 $87.5\%$ ，回答案例錯誤率由 $16.67\%$ 降至 $11.90\%$ 。

判決：H8 得到部分而明確的支持；候選門檻仍需新資料預註冊驗證。

13. 統一物理解釋

13.1 從純量決定論轉向型別化狀態

本研究反覆顯示：

D_0

無法保留流動類型、缺陷幾何、線模譜、拓撲與觀測可靠度。更合理的物理狀態不是普通同質向量，而是型別化圖冊族：

\Sigma_{\mathrm{QF}} = (B,X,\Psi,\Theta,\Lambda,\mathcal H,\mathcal A,\mathcal I,\mathcal P).

13.2 生成鏈

目前得到數據支持的最保守鏈條是：

\boxed{ \text{背景／對稱選擇} \xrightarrow{\mathrm{selection}} \text{可耦合模態} \xrightarrow{\mathrm{dyn}} \text{模式增長與能量重路由} \xrightarrow{\mathrm{nl}} \text{局域集中與核心接近} \xrightarrow{\mathrm{phys}} \text{缺陷／拓撲改變} \xrightarrow{\mathrm{obs}} \text{投影與數值事件判定}. }

箭頭不能互換。模態被定義為可達，不等於已發生物理事件；切片偵測到事件，也不等於三維拓撲已改變。

13.3 譜可達域

候選機制保留為：

G_m(t) = \int_0^t \max\left(0,\operatorname{Re}\lambda_m(s)\right)ds,

\Theta_m = \Theta_m(\mathcal G,\mathcal B,H_t,\mathcal N),

\boxed{ m\in\mathcal R_{\mathrm{dyn}} \Longleftrightarrow G_m(t)\ge\Theta_m. }

但本文尚未直接計算真正的 BdG／有限時間傳播子增益，因此「譜可達域」仍是被模式掃描支持、但未被核心算子直接驗證的 H2 結構命題。

14. 被數據否定的強主張

本文正式否定或降級下列敘述：

總能量充分：
$D_0\text{ 相同}\Rightarrow\text{狀態相同}.$
能量越高越早重連：
$E_0\uparrow\Rightarrow t_R\downarrow.$
單一最大曲率充分：相近最大曲率可對應事件與無事件。
預存缺陷具有唯一能量路由。
重連必使總壓縮能單調增加。
切片事件等同三維拓撲事件。
低密度連通分量可單獨精確定義重連時刻。
事件時間收斂代表所有物理量收斂。
更多圖冊與變量必然提高預測。
第一版 $G^\ast,R^\ast,D^\ast$ 已充分驗證編織可達域。

這些反例不是旁支，而是目前理論得以收斂的核心成果。

15. 證據分級

15.1 強支持

六重對稱與角模間距六的選擇；
相同總能量可具有不同拓撲與未來；
三維幾何振幅與線模譜影響事件可達性；
單一切片與三維拓撲不等價；
拓撲事件時刻與能量可具有不同收斂性；
最小幾何支撐優於全量壓平的點估計；
動態按需支撐相較固定 $MS$ 形成更佳成本—預測組合。

15.2 部分支持

不可壓縮分率作為弱前兆；
遠離門檻的平方根距離標度；
事件附近高 Kelvin 模窗口；
有效支撐擴張作為事件門檻帶候選訊號；
譜可達域作為模式選擇機制。

15.3 尚未驗證

真正 BdG／Hessian 最低模與有限時間增益；
跨多種三維初態族的普遍性；
實驗室冷原子資料中的提前預測；
長時間 Kelvin 級聯；
更高解析度能量收斂；
WT 編織座標的直接物理可觀測對應；
跨環形 BEC、渦環、超導磁通線與光學渦旋的樣本外遷移。

16. 限制

多數結果來自低至中解析度數值模擬，不是精密實驗測量。
不同輪次的無因次係數、網格與事件窗口不完全相同，故不能把全部絕對數值混成普遍常數。
三維渦線圖具有格點方向偏差，仍需連續渦絲追蹤與持續同調交叉驗證。
無事件只表示有限觀測窗內無事件。
AUC 與 Brier 基於四十八組結構化案例，樣本量有限。
動態支撐門檻 $0.10$ 是同一資料上的探索性選擇，必須在新資料上鎖定測試。
型別安全與 Limbo 改善的是定義域合法性、校準與風險控制，不等同新的物理力或本體定律。

17. 結論

本研究沒有證明一個完成的物理萬物理論。

它完成的是更基礎也更可信的一步：把一組關於量子流、缺陷與拓撲事件的直覺，轉化成可被公開資料、獨立數值模擬、對照組、參數掃描、三維圖算法、網格收斂與樣本外模型比較反覆攻擊的中層有效理論。

數據支持：

\boxed{ \text{量子流態差異不是由總量單獨決定，} }

而是由：

\boxed{ \text{對稱、維度、通道種類、三維幾何譜、模式可達性、 非線性歷史、觀測投影與解析度共同決定。} }

目前最穩健的物理命題可寫成：

\boxed{ \text{在給定方程、邊界與觀測尺度下， 缺陷與拓撲重編織是由可達模態、幾何核心接近與非線性集中共同打開的條件性事件， 而不是總能量或單一幾何純量的直接函數。} }

同時，最穩健的方法論命題是：

\boxed{ \text{物理預測應使用最小充分、背景兼容且可按不確定度動態啟用的圖冊； 不能對未定義的聯合狀態或未收斂的診斷給出無條件物理結論。} }

這篇論文因此可以作為目前量子流態差異生成研究線的階段性實驗封頂：理論沒有被證成為終極物理，但已經被收斂為一組清楚的支持命題、反例、未決機制與下一代可重現實驗問題。

資料與重現性

本論文附帶：

公開圖像再分析表；
二維集合種子摘要；
十七組振幅掃描；
八組三維線模掃描；
網格收斂資料；
四十八組振幅—模態網格；
樣本外模型比較；
動態有效支撐與風險元分類摘要。

所有表格位於 data/，主要圖位於 assets/。

參考方向

Chauleur, Q., Chicireanu, R., Dujardin, G., Garreau, J.-C., & Rançon, A. Numerical study of the Gross–Pitaevskii equation on a two-dimensional ring and vortex nucleation.
Kobayashi, M. et al. Quantum turbulence simulations using the Gross–Pitaevskii equation: high-performance computing and new numerical benchmarks.
Berloff, N. G., & Roberts, P. H. Motion in a Bose condensate: IX. Crow instability of antiparallel vortex pairs.
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Villois, A., Krstulovic, G., Proment, D., & Salman, H. A vortex filament tracking method for the Gross–Pitaevskii model of a superfluid.
Clark di Leoni, P., Mininni, P. D., & Brachet, M. E. Spatio-temporal detection of Kelvin waves in quantum turbulence simulations.
《量子流態差異生成論》v1.0。
《異質空間狀態編織物理學》v1.0。
《動態多維空間狀態類型論》v1.0。

附錄 A：主要定量結果總表

結果	數值
六重角模階梯	$\Delta l\approx6$
SRP 首次渦旋時間	$0.335\pm0.038$
$f_i>0.01$ 平均提前	$0.085\pm0.033$
相同能量對照	$D_0\approx69.315656$
三維重連代理	$t_R\approx4.70$
曲率前兆	約提前 $0.60$
振幅有限窗門檻	$1.25<A_c\le1.30$
強事件距離指數中位數	$0.499$
Kelvin 事件／前事件比	$1.549$
線模事件集合	$\{1,5,6,7,8\}$
網格事件時刻	$4.6,4.7,4.7,4.7$
四十八組持續事件	$14/48$
最小幾何 AUC	$0.916$
全量壓平 AUC	$0.884$
動態支撐 AUC	$0.916$
動態支撐 Brier	$0.112$
動態平均特徵數	$7.875$
相較固定 $MS$ 成本節省	$34.38\%$
Limbo 案例錯誤率	$50.0\%$

版本紀錄

v1.0 — 2026-07-13

統合公開數據再分析與六組數值驗證序列；
整合對稱選模、通道分解、幾何門檻、線模掃描與三維拓撲圖；
納入網格收斂、投影篩選與事件層級分離；
納入 QFWDT、HSSWP 與 DMSSTT 的樣本外模型比較；
彙整所有得到支持、被否定、部分支持與尚未驗證的命題；
明確定位為中層有效物理數值實驗論文，而非完成萬物理論。

文件結束

量子流態差異生成與拓撲重編織_數值實驗驗證_v1.0